[其他]在偏心圖象中減少磁共振圖象干擾因素的方法以及實現該方法的裝置

無效

• 申請號: 87105723
• 申請日: 1987-07-15
• 公開（公告）號: CN87105723A
• 公開（公告）日: 1988-03-02
• 發明（設計）人: 彼得·范德穆倫;菲利普斯·范利亞
• 申請（專利權）人: 菲利浦光燈制造公司
• 主分類號: G01N24/08
• 分類號: G01N24/08
• 代理公司: 中國專利代理有限公司
• 代理人: 吳秉芬,葉凱東

本發明涉及一種，以一個物體在一些周期內產生的磁共振信號，來確定核磁分布的方法。所述物體處于穩定的均勻磁場中。首先，在施加至少一個射頻脈沖的周期中，激發該物體中的自旋核子，隨后施加一個予定的磁場梯度，使其疊加在上述均勻磁場上。用于對在至少一個方向上，被激發的自旋核子進行相位編碼。其后，通過施加進一步的射頻脈沖，和/或進一步的磁場梯度，從被激發的自旋核子產生共振信號。采集所說共振信號，以便獲得采樣信號。儲存該采樣信號，在數據矩陣的第一維中。數據矩陣至少有一個第二維，是由至少一個予定的磁場梯度的強度所確定。在自旋核子激發時的周期內，導致附加的相位差。

本發明還涉及為實現該方法的裝置。

在本發明的上、下文中，術語“核磁分布”，應理解為具有更廣泛的含義：特別應該認為，包括諸如這樣一些術語：自旋密度分布，縱向弛豫時間分布，橫向弛豫時間分布，和自旋共振頻譜分布（核磁共振位置相關譜儀）。

由歐洲專利申請EPO155052的說明書中，可了解這種方法和裝置。為了獲得二維或三維的核磁共振圖象，本文特別對所謂自旋回波測量作了闡述。在二維自旋回波測量方案中，通過所謂90°激發脈沖，在各個周期中，激發自旋核子。自旋核子按所施加的予定磁場梯度，在一個方向上被相位編碼。因此，作為進一步的射頻脈沖，而施加一個180°回波脈沖，以便通過激發使磁化反向并使自旋核子倒相。然后，對出現的自旋回波信號進行采樣。予定的磁場梯度，包括多個階躍。按照已知的方法，在予定的磁場梯度，逐次階躍的激發過程中，導出附加的相位差。在逐次周期過程中，一個交變相位，加到激發脈沖上。對自旋回波信號采樣，而獲得的采樣信號，儲存到數據矩陣中。當實施本方法時，在予定的磁場梯度方向上，存在著干涉信號，該干涉信號與予定的磁場梯度，不是關聯的。這些所謂相干干涉信號，尤其指的是裝置中放大器的直流偏置，或直流偏置移位，或者是由于不完全的180°回波脈沖，產生的不需要的共振信號。按照已知的方法可知，對采樣信號進行付里葉變換之后，由于在未修正的自旋回波測量中，存在著相干干涉信號而出現的干擾因素，向圖象的邊緣移動。對于自旋回波測量和磁共振裝置的更詳細的描述，可參考P.R，洛奇（Locher）的文章“Proton????NMR????Tomography”Philips????Technical????Review，Vol41，No????31983/84，Pages????73-88。在此，假定本發明說明書中，包含了洛奇文章中有關裝置，脈沖序列和圖象重現方法的闡述。

已知方法的一個缺點，在于它在所謂“偏心成象”情況下失效。這是一種磁共振成象方法，其中，例如用一個表面線圈來激發物體的局部區域，和/或接收共振信號。所說線圈的靈敏中心，與磁共振裝置激發等中心點不重合。激發等中心點，是指磁共振裝置的這樣一個點：在該點上全部施加的磁場梯度的數值為零。用表面線圈進行“偏心成象”通常是很需要的，例如，用于要求高信-噪比測量物體局部區域的場合。當加上予定的磁場梯度時，對于在予定的磁場梯度方向上，予定梯度的磁場強度，超過一個梯度階躍時，在給定的距離上，相對于等中心點，將對稱地出現2π相位移。這個距離稱為視場。在更大的距離上，此相位移不再是確定的。相位移圍繞2π循環，視場成周期性。這對于相位編碼，和由共振信號的采樣信號，而形成圖象是重要的。一個物體，當其中的自旋核子在視場范圍外被激發時，將產生一個圖象，該圖象需要作滾動修正，以便獲得正確的圖象。這種滾動修正，是把處于相應視場內部圖象線的視場外部圖象線，再進行組合。在用表面線圈進行偏心成象情況下，需要作滾動修正，干涉線通常將延伸而穿過圖象信息，這時在有相干干涉信號存在時，就完成了自旋回波測量。在用已有的方法時，干涉線將不會移到邊緣，而是停留在圖象內。