[發(fā)明專(zhuān)利]非均勻來(lái)流下高超聲速飛行器三維曲面激波反設(shè)計(jì)方法

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• 申請(qǐng)?zhí)枺?/td>: 202010210844.4
• 申請(qǐng)日: 2020-03-24
• 公開(kāi)（公告）號(hào): CN111553119A
• 公開(kāi)（公告）日: 2020-08-18
• 發(fā)明（設(shè)計(jì)）人: 金志光;周航
• 申請(qǐng)（專(zhuān)利權(quán)）人: 南京航空航天大學(xué)
• 主分類(lèi)號(hào): G06F30/28
• 分類(lèi)號(hào): G06F30/28;G06F30/15;G06F119/14
• 代理公司: 南京瑞弘專(zhuān)利商標(biāo)事務(wù)所(普通合伙) 32249
• 代理人: 張婷婷

1.一種非均勻來(lái)流條件下高超聲速飛行器三維曲面激波反設(shè)計(jì)方法，其特征在于：包括以下流程：

(1)根據(jù)Rankine-Hugoniot方程，由非均勻來(lái)流條件和三維曲面激波形狀計(jì)算激波波后參數(shù)；

(2)按照激波前后速度方向，在三維曲面激波面周向和流向各激波點(diǎn)附近構(gòu)造微元密切面；

(3)計(jì)算周向相鄰兩個(gè)微元密切面的交線，作為微元密切面上軸對(duì)稱二維流動(dòng)的微元對(duì)稱軸；

(4)利用軸對(duì)稱二維特征線法依次求解沿流向各微元密切軸對(duì)稱面上的波后流動(dòng)；

(5)若所有微元密切面上的解均存在，分別將各微元密切面上的軸對(duì)稱二維流場(chǎng)和二維流線按照空間位置關(guān)系進(jìn)行疊加，組成空間三維流場(chǎng)和三維曲面激波的依賴區(qū)壓縮面；否則，說(shuō)明目標(biāo)三維曲面激波在給定的非均勻來(lái)流條件下不存在，調(diào)整輸入條件，重復(fù)上述過(guò)程。

2.根據(jù)權(quán)利要求1所述的一種非均勻來(lái)流條件下高超聲速飛行器三維曲面激波反設(shè)計(jì)方法，其特征在于：步驟(1)中，所述激波波后參數(shù)包括氣流壓力、密度、速度大小和方向。

3.根據(jù)權(quán)利要求1所述的一種非均勻來(lái)流條件下高超聲速飛行器三維曲面激波反設(shè)計(jì)方法，其特征在于：步驟(2)中，在整個(gè)三維激波曲面周向和流向的每一個(gè)離散點(diǎn)上，將波前和波后速度方向確定的微元面作為過(guò)該激波點(diǎn)的微元密切面。

4.根據(jù)權(quán)利要求1所述的一種非均勻來(lái)流條件下高超聲速飛行器三維曲面激波反設(shè)計(jì)方法，其特征在于：步驟(5)中，所述調(diào)整輸入條件包括三維曲面激波形狀或非均勻來(lái)流參數(shù)。