[發(fā)明專(zhuān)利]基于阻抗實(shí)部為零材料的長(zhǎng)時(shí)間存儲(chǔ)電磁波的方法

在審

• 申請(qǐng)?zhí)枺?/td>: 201911239000.6
• 申請(qǐng)日: 2019-12-06
• 公開(kāi)（公告）號(hào): CN111106874A
• 公開(kāi)（公告）日: 2020-05-05
• 發(fā)明（設(shè)計(jì)）人: 陳將偉;戴雨堯;軒轅玉;陸嬋
• 申請(qǐng)（專(zhuān)利權(quán)）人: 南京郵電大學(xué)
• 主分類(lèi)號(hào): H04B10/60
• 分類(lèi)號(hào): H04B10/60;H04B10/00;H01Q15/00
• 代理公司: 南京瑞弘專(zhuān)利商標(biāo)事務(wù)所(普通合伙) 32249
• 代理人: 秦秋星

1.基于阻抗實(shí)部為零材料的長(zhǎng)時(shí)間存儲(chǔ)電磁波的方法，所述材料由若干個(gè)一維傳輸線單元串聯(lián)而成，所述一維傳輸線單元包括串接電感L_R、電容C_L和電阻R，以及分流電容C_R、電感L_L和電阻G；其特征在于，所述方法包括如下步驟：調(diào)節(jié)所述材料的介電常數(shù)或磁導(dǎo)率，使得：在電磁波輸入時(shí)，所述材料的阻抗實(shí)部接近于零且波矢虛部不為零；在電磁波輸入之后，所述材料的阻抗實(shí)部變?yōu)榱悖ㄊ柑摬坎粸榱悖瑢?shí)現(xiàn)電磁波的停留和長(zhǎng)時(shí)間存儲(chǔ)；輸出所存儲(chǔ)的電磁波時(shí)，所述材料的阻抗實(shí)部不等于零。

2.根據(jù)權(quán)利要求1所述的基于阻抗實(shí)部為零材料的長(zhǎng)時(shí)間存儲(chǔ)電磁波的方法，其特征在于，通過(guò)調(diào)節(jié)電阻R或電阻G來(lái)調(diào)節(jié)所述材料的介電常數(shù)或磁導(dǎo)率。