[發明專利]點源激勵下導體平板與非平行介質面強散射點預估方法

有效

• 申請號: 201611031149.1
• 申請日: 2016-11-22
• 公開（公告）號: CN106772298B
• 公開（公告）日: 2019-03-08
• 發明（設計）人: 吳語茂;高鵬程;楊楊;張楠;童廣德
• 申請（專利權）人: 上海無線電設備研究所;復旦大學
• 主分類號: G01S7/41
• 分類號: G01S7/41;G01S13/89;G06F17/14
• 代理公司: 上海信好專利代理事務所(普通合伙) 31249
• 代理人: 周乃鑫;朱成之

1.一種點源激勵下導體平板與非平行介質面強散射點預估方法，其特征在于，包含以下步驟：

S1、獲取無限大的導體平板的格林函數；

S2、采用離散復鏡像法獲取半空間介質面的格林函數；

S3、對尺寸有限的導體平板進行邊緣繞射修正，獲取有限尺寸導體平板的格林函數；

S4、基于S2和S3，進行強散射點的位置預估；

所述的S2中，離散復鏡像法是將譜域格林函數分為準靜態、表面波、復鏡像三個部分進行計算，具體包含以下步驟：

S21、準靜態項的求取：

譜域格林函數為：

其中，k_zs表示源點所在層的z方向的波數；F(k_ρ)表示格林函數分量為k_ρ的傅里葉分量；

準靜態的貢獻為：

其中，當k_ρ→∞時，F₀(k_ρ)的值趨向于常數K₀，其即為準靜態的貢獻；

使用索末菲爾德積分恒等式，得到空間域的準靜態貢獻為：

其中，ρ為場點柱坐標的ρ分量；k_s為源點的波數；

S22、表面波項的求取：

提取準靜態貢獻后的譜域格林函數為：

提取上式中表面波極點的留數，并根據各個極點的留數得到表面波的貢獻為：

其中，k_pi表示k_ρ平面上的極點位置；Resi表示極點的留數；

使用索末菲爾德積分恒等式，得到空間域的表面波貢獻為：

其中，為零階第二類漢克爾函數；

S23、復鏡像項的求取：

提取準靜態貢獻和表面波貢獻后的格林函數為：

其中，F₃(k_ρ)為提取準靜態項和表面波后的格林函數分量為k_ρ的傅里葉分量；

使用索末菲爾德積分恒等式，得到空間域的復鏡像貢獻為：

其中，a_i為留數，b_i為極點。

2.如權利要求1所述的點源激勵下導體平板與非平行介質面強散射點預估方法，其特征在于，所述的S1中，采用單一鏡像法獲取無限大的導體平板的格林函數。

3.如權利要求2所述的點源激勵下導體平板與非平行介質面強散射點預估方法，其特征在于，所述的S22中，提取表面波極點的留數的方法，具體包含以下步驟：

S221、表面波極點定位：在k_ρ平面內框定一個矩形區域，對該矩形四條邊線作數值積分；若環線積分為零，則表明該矩形區域內無極點；反之則表明矩形區域內存在極點，并再將該矩形區域分成四個子矩形，分別對四個子矩形遞歸的進行環線積分，直至找到所有極點；

S222、在每個極點附近取一條環線，對每條環線作數值積分，得到每個極點的留數。