[發(fā)明專利]一種再入初始段解析式縱向在線軌跡設(shè)計(jì)及跟蹤方法有效
| 申請(qǐng)?zhí)枺?/td> | 201310549747.8 | 申請(qǐng)日: | 2013-11-07 |
| 公開(公告)號(hào): | CN103587723A | 公開(公告)日: | 2014-02-19 |
| 發(fā)明(設(shè)計(jì))人: | 季登高;黃興李;郭振西;謝佳;武斌;王軍權(quán) | 申請(qǐng)(專利權(quán))人: | 北京臨近空間飛行器系統(tǒng)工程研究所;中國運(yùn)載火箭技術(shù)研究院 |
| 主分類號(hào): | B64G1/24 | 分類號(hào): | B64G1/24 |
| 代理公司: | 核工業(yè)專利中心 11007 | 代理人: | 高尚梅;高爽 |
| 地址: | 100076 *** | 國省代碼: | 北京;11 |
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| 摘要: | |||
| 搜索關(guān)鍵詞: | 一種 再入 初始 解析 縱向 在線 軌跡 設(shè)計(jì) 跟蹤 方法 | ||
1.一種再入初始段解析式縱向在線軌跡設(shè)計(jì)及跟蹤方法,依次包括以下步驟:
步驟一、忽略地球自轉(zhuǎn),建立再入飛行器三自由度無量綱化的動(dòng)力學(xué)和運(yùn)動(dòng)學(xué)方程如式(1)~(6)所示:
上式中,V、r分別為歸一化的速率和地心距;Θ為當(dāng)?shù)貜椀纼A角;ψv為速度偏角;D、L分別為歸一化的阻力和升力;γv為傾側(cè)角;t為歸一化的時(shí)間;φL、φZ分別為歸一化的縱程和橫程;
采集(1)~(6)所有物理量的初值時(shí),獲得上述物理量隨時(shí)間的變化歷程;
步驟二、建立當(dāng)?shù)貜椀纼A角的解析式(7):
其中,K為常值,由飛行軌跡的終值或初值決定;ρ為大氣密度,為地心距的函數(shù);β為指數(shù)大氣密度常數(shù);α為攻角;CL(α)為升力系數(shù);獲得(7)中上述參數(shù),通過式(7)獲得程序當(dāng)?shù)貜椀纼A角Θcx;
步驟三、對(duì)升力系數(shù)進(jìn)行擬合;
首先,依據(jù)飛行器的氣動(dòng)特性對(duì)飛行器進(jìn)行俯仰力矩配平;
其次,得到配平狀態(tài)下不同高度、不同馬赫數(shù)的升力系數(shù)隨攻角的變化曲線;
最后,對(duì)升力系數(shù)曲線進(jìn)行一次線性擬合,得到升力系數(shù)CL(α)的表達(dá)式(8):
CL(α)=K1α+K2????(8)
其中,K1、K2為擬合得到的系數(shù);
步驟四、跟蹤律的設(shè)計(jì);
當(dāng)飛行器允許使用攻角范圍小于4度時(shí),采用傾側(cè)角跟蹤方式;當(dāng)飛行器允許使用攻角范圍大于等于4度時(shí),采用攻角跟蹤方式;
當(dāng)采用傾側(cè)角跟蹤方式時(shí),跟蹤律如式(9)所示,
式中的Kf為設(shè)計(jì)參數(shù),γcx0為程序傾側(cè)角;θcx為,θ
當(dāng)采用攻角跟蹤方式時(shí),跟蹤律如式(10)所示,
式中的Kf為設(shè)計(jì)參數(shù),αcx0為程序傾側(cè)角;
步驟五:數(shù)學(xué)仿真驗(yàn)證;
根據(jù)Kf,結(jié)合公式(1)~(10),建立三自由度仿真模型;以蒙特卡洛的方式加入初始交班偏差、大氣密度偏差、建模型誤差、風(fēng)干擾,通過數(shù)學(xué)仿真,得到縱程偏差ΔφL和橫程偏差ΔφZ,進(jìn)而得到落點(diǎn)偏差Δd;
根據(jù)設(shè)計(jì)參數(shù)Kf對(duì)落點(diǎn)偏差的影響規(guī)律,采用控制系統(tǒng)PID整定的方法對(duì)設(shè)計(jì)參數(shù)Kf進(jìn)行調(diào)節(jié)當(dāng),當(dāng)增大或減小參數(shù)Kf,Δd值始終是增大,設(shè)計(jì)結(jié)束。
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