[發明專利]一種光學結構

無效

• 申請號: 201310056800.0
• 申請日: 2013-02-22
• 公開（公告）號: CN104009382A
• 公開（公告）日: 2014-08-27
• 發明（設計）人: 吳礪;張琥杰;胡豪成;李陽
• 申請（專利權）人: 福州高意通訊有限公司
• 主分類號: H01S3/10
• 分類號: H01S3/10;H01S5/06
• 代理公司: 福建煉海律師事務所 35215
• 代理人: 許育輝

技術領域

本發明涉及光學領域，尤其涉及光纖通訊領域的光學結構。

背景技術

對于被動鎖模激光器，若要獲得通訊波段25G，50G，100G多波長輸出，其腔長多只有幾毫米，這對激光器設計是嚴重限制，若將腔長加長至幾個厘米或更長，則激光器的設計空間將得到大幅提高。

發明內容

本發明的目的在于針對已有技術存在的不足，提供一種結構簡單、成本較低的光學結構。

為達到上述目的，本發明所提出的技術方案如下：一種光學結構，包括鎖模激光器，其特征在于：沿鎖模激光器出射光的光路上依次設有隔離器、多腔F-P標準具、放大器。

進一步，所述的隔離器可以采用環形器替代。

進一步，所述的多腔F-P標準具具有N個腔，由N+1個平行反射面組成，其中每兩個相鄰的平行反射面構成一個F-P腔。

進一步，所述的各反射面的反射率可以全部相等、部分相等或者全部不等，各F-P腔的腔長部分相等或全部不等。

進一步，所述的多腔F-P標準具腔內介質可以是空氣或者其他材料。

采用上述技術方案，本發明所述的光學結構的有益效果為：本發明采用多腔F-P標準具作為中短腔鎖模激光器的選頻元件，再將選頻后變疏多波長激光注入放大器，使激光器的設計空間將得到大幅提高，具有結構簡單、成本較低等優點。

附圖說明

圖1是本發明所述的光學結構示意圖；

圖2是單腔F-P標準具的透過率函數；

圖3是雙腔F-P標準具的透過率函數；

圖4是雙腔F-P標準具的譜線寬度；

圖5是雙腔F-P標準具的透過率函數；

圖6是雙腔F-P標準具的透過率函數。

具體實施方式

?以下結合附圖說明和實施例對本發明作進一步說明。

如圖1所示，包括：一種光學結構，包括鎖模激光器101，沿鎖模激光器101出射光的光路上依次設有隔離器102、多腔F-P標準具103、放大器104。其中鎖模激光器101的出射光通常各頻譜成分間隔極短，為了增大頻譜間距以滿足通訊波段(如25G，50G)的需求，將鎖模激光器出射的激光首先經過隔離器102后，然后進入多腔F-P標準具103，在腔內發生干涉后，只有某些特定頻率可以透過多腔F-P標準具，其余頻率則反射回隔離器101，最后，頻譜間隔變疏后的梳狀多波長激光進入放大器104進行放大。

進一步，所述的隔離器也可以采用環形器替代。

進一步，所述的多腔F-P標準具具有N個腔，由N+1個平行反射面組成，其中每兩個相鄰的平行反射面構成一個F-P腔。

進一步，所述的各反射面的反射率可以全部相等、部分相等或者全部不等，各F-P腔的腔長部分相等或全部不等。

進一步，所述的多腔F-P標準具腔內介質可以是空氣或者其他材料。

為了說明多腔F-P標準具相對于單腔標準具的優點，這里先給出單腔標準具的透過率函數如圖2所示。

對于一個單腔標準具，其自由頻譜范圍(FSR)如下式表達：

?FSR=C/2nL

其中c為光速，L為單腔標準具的長度，n為單腔標準具的折射率，本發明中假設標準具腔內介質為空氣，折射率為1。

為了獲得50GHz的FSR，單腔標準具的長度只有3mm，設計空間較小，且譜線寬度較寬，以至于包含多個縱模。

下面以雙腔標準具為例說明多腔的高設計自由度、窄線寬性能。

圖3所示的雙腔標準具，第一、第三個反射面的反射率為0.7，第二個反射面的反射率為0.97；前腔腔長為15mm，后腔腔長為9mm，總腔長24mm。該結構下的雙腔標準具，FSR與3mm的單腔標準具一致，如圖3所示；且線寬遠小于單腔標準具的線寬，有利于單縱模輸出，如圖4所示。

圖5所示的雙腔標準具，第一、第三個反射面的反射率為0.7，第二個反射面的反射率為0.97；前腔腔長為27mm，后腔腔長為21mm，總腔長49mm。該結構下的雙腔標準具，FSR仍然為50GHz。

圖6所示的雙腔標準具，第一、第三個反射面的反射率為0.7，第二個反射面的反射率為0.9985；前腔腔長為15mm，后腔腔長為9mm，總腔長24mm。該結構下的雙腔標準具，FSR仍然為50GHz。與圖3結構的雙腔標準具相比,透過率函數的最大值降低至0.173，但是提升了主極大峰與次極大峰的比值。